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-rw-r--r--buch/chapters/10-vektorenmatrizen/hadamard.tex6
-rw-r--r--buch/chapters/20-polynome/definitionen.tex4
-rw-r--r--buch/chapters/40-eigenwerte/spektraltheorie.tex2
-rw-r--r--buch/chapters/60-gruppen/lie-algebren.tex2
-rw-r--r--buch/chapters/60-gruppen/lie-gruppen.tex2
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diff --git a/buch/chapters/10-vektorenmatrizen/hadamard.tex b/buch/chapters/10-vektorenmatrizen/hadamard.tex
index ae91489..6991457 100644
--- a/buch/chapters/10-vektorenmatrizen/hadamard.tex
+++ b/buch/chapters/10-vektorenmatrizen/hadamard.tex
@@ -174,7 +174,7 @@ v_n
v_1&\dots&0\\
\vdots&\ddots&\vdots\\
0&\dots&v_n
-\end{pmatrix}
+\end{pmatrix}.
\]
Das Produkt von Diagonalmatrizen ist besonders einfach.
Für zwei Vektoren $a,b\in\Bbbk^n$
@@ -212,9 +212,9 @@ Wir machen aus einer Matrix erst einen Vektor, den wir dann mit
dem Operator $\operatorname{diag}$ in eine Diagonalmatrix umwandeln:
\[
\begin{pmatrix}
-a_{11}&\dots&a_{1n}\\
+a_{11}&\dots &a_{1n}\\
\vdots&\ddots&\vdots\\
-a_{m1}&\dots
+a_{m1}&\dots &a_{mn}
\end{pmatrix}
\mapsto
\begin{pmatrix}
diff --git a/buch/chapters/20-polynome/definitionen.tex b/buch/chapters/20-polynome/definitionen.tex
index b4e7b26..b58c0dd 100644
--- a/buch/chapters/20-polynome/definitionen.tex
+++ b/buch/chapters/20-polynome/definitionen.tex
@@ -177,7 +177,7 @@ dann gilt
\deg(p+q) &\le \max(\deg p, \deg q)
\label{buch:eqn:polynome:gradprodukt}
\\
-\deg(\lambda p) &\le \deg p
+\deg(\lambda p) &\le \deg p.
\label{buch:eqn:polynome:gradskalar}
\end{align}
\end{lemma}
@@ -225,7 +225,7 @@ Dann gilt
\deg(p+q) &\le \max(\deg p, \deg q)
\label{buch:eqn:polynome:gradproduktexakt}
\\
-\deg(\lambda p) &= \deg p
+\deg(\lambda p) &= \deg p.
\label{buch:eqn:polynome:gradskalarexakt}
\end{align}
\end{lemma}
diff --git a/buch/chapters/40-eigenwerte/spektraltheorie.tex b/buch/chapters/40-eigenwerte/spektraltheorie.tex
index 0617fe5..649fcd7 100644
--- a/buch/chapters/40-eigenwerte/spektraltheorie.tex
+++ b/buch/chapters/40-eigenwerte/spektraltheorie.tex
@@ -696,7 +696,7 @@ Eine Matrix $A\in M_n(\mathbb{C})$ heisst {\em normal}, wenn $AA^*=A^*A$ gilt.
\item
Hermitesche und Antihermitesche Matrizen sind normal, denn solche
\index{hermitesch}%
-\index{anithermitesch}%
+\index{antihermitesch}%
Matrizen erfüllen $A^*=\pm A$ und damit
\(
AA^* = \pm A^2 = A^*A.
diff --git a/buch/chapters/60-gruppen/lie-algebren.tex b/buch/chapters/60-gruppen/lie-algebren.tex
index b84b244..e19f76f 100644
--- a/buch/chapters/60-gruppen/lie-algebren.tex
+++ b/buch/chapters/60-gruppen/lie-algebren.tex
@@ -535,7 +535,7 @@ Matrizen.
\index{u(n)@$\operatorname{u}(n)$}%
Wir sollten noch verifizieren, dass der Kommutator zweier antihermiteschen
-Matrizen wieder anithermitesch ist:
+Matrizen wieder antihermitesch ist:
\index{antihermitesch}%
\begin{align*}
[A,B]^*
diff --git a/buch/chapters/60-gruppen/lie-gruppen.tex b/buch/chapters/60-gruppen/lie-gruppen.tex
index 76fa0ee..c67a304 100644
--- a/buch/chapters/60-gruppen/lie-gruppen.tex
+++ b/buch/chapters/60-gruppen/lie-gruppen.tex
@@ -412,7 +412,7 @@ I+At+\frac{A^2t^2}{2!}+\frac{A^3t^3}{3!}+\frac{A^4t^4}{4!}+\frac{A^5t^5}5!+\dots
I+\frac{1}{\omega}A\omega t-I\frac{\omega^2t^2}{2!}
-\frac1{\omega}A\frac{\omega^3t^3}{3!}
+\frac{\omega^4t^4}{4!}
-+\frac{1}{\omega}\frac{\omega^5t^5}5!+\dots
++\frac{1}{\omega}\frac{\omega^5t^5}{5!}+\dots
\\
&= I\cos\omega t + \frac1{\omega}A\sin\omega t
=