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authorRoy Seitz <roy.seitz@ost.ch>2021-09-11 16:08:00 +0200
committerRoy Seitz <roy.seitz@ost.ch>2021-09-11 16:08:00 +0200
commit14434cdeb456c32daadca3c76a7a3d072a82a1c3 (patch)
tree4af71e0c3e0e2c4eba9a6d96fe88a3ec38d1b58c
parentPlatzierung der Bilder. (diff)
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SeminarMatrizen-14434cdeb456c32daadca3c76a7a3d072a82a1c3.zip
Typos
-rw-r--r--buch/chapters/60-gruppen/symmetrien.tex11
-rw-r--r--buch/chapters/70-graphen/wavelets.tex2
2 files changed, 7 insertions, 6 deletions
diff --git a/buch/chapters/60-gruppen/symmetrien.tex b/buch/chapters/60-gruppen/symmetrien.tex
index 252fdca..7222c2c 100644
--- a/buch/chapters/60-gruppen/symmetrien.tex
+++ b/buch/chapters/60-gruppen/symmetrien.tex
@@ -4,6 +4,7 @@
%
% (c) 2020 Prof Dr Andreas Müller, Hochschule Rapperswil
%
+% !TeX spellcheck = de_CH
\section{Symmetrien
\label{buch:section:symmetrien}}
\rhead{Symmetrien}
@@ -21,7 +22,7 @@ Begriffs verständlich macht.
\centering
\includegraphics[width=\textwidth]{chapters/60-gruppen/images/castle.jpeg}
\caption{Das Castle Howard in Yorkshire war in dieser ausgeprägt symmetrischen
-Form geplant, wurde dann aber in modifizeirter Form gebaut.
+Form geplant, wurde dann aber in modifizierter Form gebaut.
Messungen zwischen Punkten in der rechten Hälfte des Bildes
ergeben die gleichen Werte wie Messungen entsprechenden Strecken
in der linken Hälfte, was den Begriff Symmetrie rechtfertigt.
@@ -222,7 +223,7 @@ x(t) = \frac{1}{\omega} \sin\omega t,
\qquad
p(t) = \cos \omega t.
\]
-In Matrixform kann man die allgemeine Lösung zur Anfangsbedingun $x(0)=x_0$
+In Matrixform kann man die allgemeine Lösung zur Anfangsbedingung $x(0)=x_0$
und $p(0)=p_0$
\begin{equation}
\begin{pmatrix}
@@ -274,7 +275,7 @@ $\operatorname{GL}_n(\mathbb{R})$, da
gilt.
Die Lösungen der
Differentialgleichung~\eqref{chapter:gruppen:eqn:phasenraumdgl}
-sind in Abbildung~\ref{chapter:gruppen:fig:phasenraum}
+sind in Abbildung~\ref{chapter:gruppen:fig:phasenraum} dargestellt.
dargestellt.
Die Matrizen $\Phi_t$ beschreiben eine kontinuierliche Symmetrie
des Differentialgleichungssystems, welches den harmonischen Oszillator
@@ -408,7 +409,7 @@ Auch die Ableitung funktioniert dort nicht mehr.
Bewegt man sich mit konstanter Geschwindigkeit über den Nordpol,
springt die Ableitung der geographischen Breite von einem positiven
Wert auf einen negativen Wert, sie kann also nicht differenzierbar sein.
-Diese Einschränkungen sind in der Praxis nur ein geringes Problem dar,
+Diese Einschränkungen stellen in der Praxis nur ein geringes Problem dar,
da die meisten Reisen nicht über die Pole erfolgen.
Der Polarforscher, der in unmittelbarer Umgebung des Poles arbeitet,
@@ -661,7 +662,7 @@ $\gamma(t)$ ist $\dot{y}(t)$ in den Karten $\varphi_1$ und $\varphi_2$
und $\dot{x}(t)$ in den Karten $\varphi_3$ und $\varphi_4$.
Die spezielle Kurve $\gamma(t) = (\cos t,\sin t)$ hat in einem Punkt
-$t\in (0,\frac{\pi}2)$.
+$t\in (0,\frac{\pi}2)$
in der Karte $\varphi_1$ den Tangentialvektor $\dot{y}(t)=\cos t$,
in der Karte $\varphi_3$ aber den Tangentialvektor $\dot{x}=-\sin t$.
Die Ableitung des Kartenwechsels in diesem Punkt ist die $1\times 1$-Matrix
diff --git a/buch/chapters/70-graphen/wavelets.tex b/buch/chapters/70-graphen/wavelets.tex
index b11af3f..b982bce 100644
--- a/buch/chapters/70-graphen/wavelets.tex
+++ b/buch/chapters/70-graphen/wavelets.tex
@@ -60,7 +60,7 @@ Lösungenfunktionen durch Linearkombination erzeugt werden können.
In der Standarbasis (links) ist es am einfachsten, die Funktionswerte
abzulesen, in der Eigenbasis (Mitte) kann die zeitliche Entwicklung
besonders leicht berechnet werden.
-Dazuwischen liegen die Fundamentallösungen (rechts), die eine einigermassen
+Dazwischen liegen die Fundamentallösungen (rechts), die eine einigermassen
übersichtliche Zeitentwicklung haben, die Berechnung der Temperatur an
einer Stelle $x$ zur Zeit $t$ ist aber erst durch das Integral
\eqref{buch:graphen:eqn:fundamentalueberlagerung} gegeben.