aller anfang ist schwer

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diff --git a/buch/papers/parzyl/.gitignore b/buch/papers/parzyl/.gitignore
index 75ec3f0..dbe9c82 100644
--- a/buch/papers/parzyl/.gitignore
+++ b/buch/papers/parzyl/.gitignore
@@ -1 +1 @@
-.vscode/*
\ No newline at end of file
+.vscode/
\ No newline at end of file
diff --git a/buch/papers/parzyl/main.tex b/buch/papers/parzyl/main.tex
index ff21c9f..01a8d59 100644
--- a/buch/papers/parzyl/main.tex
+++ b/buch/papers/parzyl/main.tex
@@ -8,24 +8,10 @@
 \begin{refsection}
 \chapterauthor{Thierry Schwaller, Alain Keller}
 
-Ein paar Hinweise für die korrekte Formatierung des Textes
-\begin{itemize}
-\item
-Absätze werden gebildet, indem man eine Leerzeile einfügt.
-Die Verwendung von \verb+\\+ ist nur in Tabellen und Arrays gestattet.
-\item
-Die explizite Platzierung von Bildern ist nicht erlaubt, entsprechende
-Optionen werden gelöscht. 
-Verwenden Sie Labels und Verweise, um auf Bilder hinzuweisen.
-\item
-Beginnen Sie jeden Satz auf einer neuen Zeile. 
-Damit ermöglichen Sie dem Versionsverwaltungssysteme, Änderungen
-in verschiedenen Sätzen von verschiedenen Autoren ohne Konflikt 
-anzuwenden.
-\item 
-Bilden Sie auch für Formeln kurze Zeilen, einerseits der besseren
-Übersicht wegen, aber auch um GIT die Arbeit zu erleichtern.
-\end{itemize}
+Die Laplace-Gleichung ist eine wichtige Gleichung in der Physik.
+Mit ihr lässt sich zum Beispiel das elektrische Feld in einem ladungsfreien Raum bestimmen.
+In diesem Kapitel wird die Lösung der Laplace-Gliechung im 
+parabolischen Zyplinderkoordinatensystem genauer untersucht.
 
 \input{papers/parzyl/teil0.tex}
 \input{papers/parzyl/teil1.tex}
diff --git a/buch/papers/parzyl/teil0.tex b/buch/papers/parzyl/teil0.tex
index 09b4024..5f5b22f 100644
--- a/buch/papers/parzyl/teil0.tex
+++ b/buch/papers/parzyl/teil0.tex
@@ -3,7 +3,7 @@
 %
 % (c) 2020 Prof Dr Andreas Müller, Hochschule Rapperswil
 %
-\section{Teil 0\label{parzyl:section:teil0}}
+\section{Elektrisches feld\label{parzyl:section:teil0}}
 \rhead{Teil 0}
 Lorem ipsum dolor sit amet, consetetur sadipscing elitr, sed diam
 nonumy eirmod tempor invidunt ut labore et dolore magna aliquyam
diff --git a/buch/papers/parzyl/teil1.tex b/buch/papers/parzyl/teil1.tex
index 9ea60e2..6027f71 100644
--- a/buch/papers/parzyl/teil1.tex
+++ b/buch/papers/parzyl/teil1.tex
@@ -3,16 +3,10 @@
 %
 % (c) 2020 Prof Dr Andreas Müller, Hochschule Rapperswil
 %
-\section{Teil 1
+\section{Parabolische Zylinderfunktion
 \label{parzyl:section:teil1}}
 \rhead{Problemstellung}
-Sed ut perspiciatis unde omnis iste natus error sit voluptatem
-accusantium doloremque laudantium, totam rem aperiam, eaque ipsa
-quae ab illo inventore veritatis et quasi architecto beatae vitae
-dicta sunt explicabo.
-Nemo enim ipsam voluptatem quia voluptas sit aspernatur aut odit
-aut fugit, sed quia consequuntur magni dolores eos qui ratione
-voluptatem sequi nesciunt
+Die Parabolischen Zylinderfunktion sind spezielle funktionen  
 \begin{equation}
 \int_a^b x^2\, dx
 =
@@ -31,14 +25,23 @@ Quis autem vel eum iure reprehenderit qui in ea voluptate velit
 esse quam nihil molestiae consequatur, vel illum qui dolorem eum
 fugiat quo voluptas nulla pariatur?
 
-\subsection{De finibus bonorum et malorum
+\subsection{Parabolische Zylinderkoordinaten
 \label{parzyl:subsection:finibus}}
-At vero eos et accusamus et iusto odio dignissimos ducimus qui
-blanditiis praesentium voluptatum deleniti atque corrupti quos
-dolores et quas molestias excepturi sint occaecati cupiditate non
-provident, similique sunt in culpa qui officia deserunt mollitia
-animi, id est laborum et dolorum fuga \eqref{000tempmlate:equation1}.
-
+Im parabloischen Zylinderkoordinatensystem bilden parabolische Zylinder die Koordinatenflächen.
+Die Koordinate $(\sigma, \tau, z)$ sind in kartesischen Koordinaten ausgedrückt mit
+\begin{align}
+    x & = \sigma \tau \\
+    y & = \frac{1}{2}\left(\tau^2 - \sigma^2\right) \\
+    z & = z.
+\end{align}
+Wird $\tau$ oder $\sigma$ konstant gesetzt reultieren die Parabeln
+\begin{equation}
+    y = \frac{1}{2} \left( \frac{x^2}{\sigma^2} - \sigma^2 \right)
+\end{equation}
+und 
+\begin{equation}
+    y = \frac{1}{2} \left( -\frac{x^2}{\tau^2} + \tau^2 \right).
+\end{equation}
 Et harum quidem rerum facilis est et expedita distinctio
 \ref{parzyl:section:loesung}.
 Nam libero tempore, cum soluta nobis est eligendi optio cumque nihil
diff --git a/buch/papers/parzyl/teil2.tex b/buch/papers/parzyl/teil2.tex
index 75ba259..8bba905 100644
--- a/buch/papers/parzyl/teil2.tex
+++ b/buch/papers/parzyl/teil2.tex
@@ -3,7 +3,7 @@
 %
 % (c) 2020 Prof Dr Andreas Müller, Hochschule Rapperswil
 %
-\section{Teil 2 
+\section{Parabolische Zylinderfunkltion 
 \label{parzyl:section:teil2}}
 \rhead{Teil 2}
 Sed ut perspiciatis unde omnis iste natus error sit voluptatem