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| author | tschwall <55748566+tschwall@users.noreply.github.com> | 2022-08-19 14:36:18 +0200 |
|---|---|---|
| committer | tschwall <55748566+tschwall@users.noreply.github.com> | 2022-08-19 14:36:18 +0200 |
| commit | 8b79b30b55c44b0bbf7cc484c7eb2c5f7e273088 (patch) | |
| tree | b6c66fe6e49b4f1ec5f36723c1037de429092445 /buch | |
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Updated Paper
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diff --git a/buch/papers/parzyl/teil2.tex b/buch/papers/parzyl/teil2.tex index e6a7e28..5ba9de8 100644 --- a/buch/papers/parzyl/teil2.tex +++ b/buch/papers/parzyl/teil2.tex @@ -23,7 +23,7 @@ Die parabolischen Zylinderkoordinaten tauchen auf, wenn man das elektrische Feld \label{parzyl:fig:leiterplatte_2d} \end{minipage} \end{figure} -Die Äquipotentiallinien sind dabei rot dargestellt und die des elektrischen Feldes sind grün. Die semi-infinite Platte ist in blau dargestellt. +Die Äquipotentiallinien sind dabei in rot ,die des elektrischen Feldes in grün und semi-infinite Platte ist in blau dargestellt. Das dies so ist kann im Zweidimensionalen mit Hilfe von komplexen Funktionen gezeigt werden. Die Platte ist dann nur eine Halbgerade, was man in Abbildung \ref{parzyl:fig:leiterplatte_2d} sieht. |