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% quadratur.tex
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% (c) 2022 Patrik Müller, Ostschweizer Fachhochschule
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\section{Gauss-Quadratur
\label{laguerre:section:quadratur}}
Die Gauss-Quadratur ist ein numerisches Integrationsverfahren,
welches die Eigenschaften von orthogonalen Polynomen ausnützt.
Herleitungen und Analysen der Gauss-Quadratur können im
Abschnitt~\ref{buch:orthogonalitaet:section:gauss-quadratur} gefunden werden.
Als grundlegende Idee wird die Beobachtung,
dass viele Funktionen sich gut mit Polynomen approximieren lassen,
verwendet.
Stellt man also sicher,
dass ein Verfahren gut für Polynome gut funktioniert,
sollte es auch für andere Funktionen nicht schlecht funktionieren.
Es wird ein Polynom verwendet,
welches an den Punkten $x_0 < x_1 < \ldots < x_n$
die Funktionwerte~$f(x_i)$ annimmt.
Als Resultat kann das Integral via eine gewichtete Summe der Form
\begin{align}
\int_a^b f(x) w(x) \, dx
\approx
\sum_{i=1}^n f(x_i) A_i
\label{laguerre:gaussquadratur}
\end{align}
berechnet werden.
Die Gauss-Quadratur ist exakt für Polynome mit Grad $2n -1$,
wenn ein Interpolationspolynom von Grad $n$ gewählt wurde.
\subsection{Gauss-Laguerre-Quadratur
\label{laguerre:subsection:gausslag-quadratur}}
Wir möchten nun die Gauss-Quadratur auf die Berechnung
von uneigentlichen Integralen erweitern,
spezifisch auf das Interval $(0, \infty)$.
Mit dem vorher beschriebenen Verfahren ist dies nicht direkt möglich.
Mit einer Transformation die das unendliche Intervall $(a, \infty)$ mit
\begin{align*}
x
=
a + \frac{1 - t}{t}
\end{align*}
auf das Intervall $[0, 1]$ transformiert.
Für unser Fall gilt $a = 0$.
Das Integral eines Polynomes in diesem Intervall ist immer divergent,
darum müssen wir sie mit einer Funktion multiplizieren,
die schneller als jedes Polynom gegen $0$ geht,
damit das Integral immer noch konvergiert.
Die Laguerre-Polynome $L_n$ bieten hier Abhilfe,
da ihre Gewichtsfunktion $w(x) = e^{-x}$ schneller
gegen $0$ konvergiert als jedes Polynom.
% In unserem Falle möchten wir die Gauss Quadratur auf die Laguerre-Polynome
% $L_n$ ausweiten.
% Diese sind orthogonal im Intervall $(0, \infty)$ bezüglich
% der Gewichtsfunktion $e^{-x}$.
Die Gleichung~\eqref{laguerre:gaussquadratur} lässt sich wie folgt
umformulieren:
\begin{align}
\int_{0}^{\infty} f(x) e^{-x} dx
\approx
\sum_{i=1}^{n} f(x_i) A_i
\label{laguerre:laguerrequadratur}
\end{align}
\subsubsection{Stützstellen und Gewichte}
Nach der Definition der Gauss-Quadratur müssen als Stützstellen die Nullstellen
des verwendeten Polynoms genommen werden.
Das heisst für das Laguerre-Polynom $L_n$ müssen dessen Nullstellen $x_i$ und
als Gewichte $A_i$ die Integrale $l_i(x)e^{-x}$ verwendet werden.
Dabei sind
\begin{align*}
l_i(x_j)
=
\delta_{ij}
=
\begin{cases}
1 & i=j \\
0 & \text{.}
\end{cases}
% .
\end{align*}
die Lagrangschen Interpolationspolynome.
Laut \cite{laguerre:hildebrand2013introduction} können die Gewichte mit
\begin{align*}
A_i
& =
-\frac{C_{n+1} \gamma_n}{C_n \phi'_n(x_i) \phi_{n+1} (x_i)}
\end{align*}
berechnet werden.
$C_i$ entspricht dabei dem Koeffizienten von $x^i$
des orthogonalen Polynoms $\phi_n(x)$, $\forall i =0,\ldots,n$ und
\begin{align*}
\gamma_n
=
\int_0^\infty w(x) \phi_n^2(x)\,dx
\end{align*}
dem Normalisierungsfaktor.
Wir setzen nun $\phi_n(x) = L_n(x)$ und
nutzen den Vorzeichenwechsel der Laguerre-Koeffizienten aus,
damit erhalten wir
\begin{align*}
A_i
& =
-\frac{C_{n+1} \gamma_n}{C_n L'_n(x_i) L_{n+1} (x_i)}
\\
& = \frac{C_n}{C_{n-1}} \frac{\gamma_{n-1}}{L_{n-1}(x_i) L'_n(x_i)}
.
\end{align*}
Für Laguerre-Polynome gilt
\begin{align*}
\frac{C_n}{C_{n-1}}
=
-\frac{1}{n}
\quad \text{und} \quad
\gamma_n
=
1
.
\end{align*}
Daraus folgt
\begin{align}
A_i
&=
- \frac{1}{n L_{n-1}(x_i) L'_n(x_i)}
.
\label{laguerre:gewichte_lag_temp}
\end{align}
Nun kann die Rekursionseigenschaft der Laguerre-Polynome
\begin{align*}
x L'_n(x)
&=
n L_n(x) - n L_{n-1}(x)
\\
&= (x - n - 1) L_n(x) + (n + 1) L_{n+1}(x)
\end{align*}
umgeformt werden und da $x_i$ die Nullstellen von $L_n(x)$ sind,
vereinfacht sich der Term zu
\begin{align*}
x_i L'_n(x_i)
&=
- n L_{n-1}(x_i)
\\
&=
(n + 1) L_{n+1}(x_i)
.
\end{align*}
Setzen wir das nun in \eqref{laguerre:gewichte_lag_temp} ein ergibt sich
\begin{align}
\nonumber
A_i
&=
\frac{1}{x_i \left[ L'_n(x_i) \right]^2}
\\
&=
\frac{x_i}{(n+1)^2 \left[ L_{n+1}(x_i) \right]^2}
.
\label{laguerre:quadratur_gewichte}
\end{align}
\subsubsection{Fehlerterm}
Die Gauss-Laguerre-Quadratur mit $n$ Stützstellen berechnet Integrale
von Polynomen bis zum Grad $2n - 1$ exakt.
Für beliebige Funktionen kann eine Fehlerabschätzung angegeben werden.
Der Fehlerterm $R_n$ folgt direkt aus der Approximation
\begin{align*}
\int_0^{\infty} f(x) e^{-x} \, dx
=
\sum_{i=1}^n f(x_i) A_i + R_n
\end{align*}
und \cite{laguerre:abramowitz+stegun} gibt ihn als
\begin{align}
R_n
& =
\frac{f^{(2n)}(\xi)}{(2n)!} \int_0^\infty l(x)^2 e^{-x}\,dx
\\
& =
\frac{(n!)^2}{(2n)!} f^{(2n)}(\xi)
,\quad
0 < \xi < \infty
\label{laguerre:lag_error}
\end{align}
an.
Der Fehler ist also abhängig von der $2n$-ten Ableitung
der zu integrierenden Funktion.
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