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% teil3.tex -- Beispiel-File für Teil 3
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% (c) 2020 Prof Dr Andreas Müller, Hochschule Rapperswil
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\section{Teil 3
\label{parzyl:section:teil3}}
\rhead{Teil 3}
\subsection{Helmholtz Gleichung im parabolischen Zylinderkoordinatensystem
\label{parzyl:subsection:malorum}}
Die Differentialgleichungen, welche zu den parabolischen Zylinderfunktionen führen tauchen, wie bereits erwähnt, dann auf, wenn die Helmholtz Gleichung
\begin{equation}
\Delta f(x,y,z) = \lambda f(x,y,z)
\end{equation}
im parabolischen Zylinderkoordinatensystem
\begin{equation}
\Delta f(\sigma,\tau,z) = \lambda f(\sigma,\tau,z)
\end{equation}
gelöst wird.
Wobei der Laplace Operator $\Delta$ im parabolischen Zylinderkoordinatensystem gegeben ist als
\begin{equation}
\nabla
=
\frac{1}{\sigma^2 + \tau^2}
\left (
\frac{\partial^2}{\partial \sigma^2}
+
\frac{\partial^2}{\partial \tau^2}
\right )
+
\frac{\partial^2}{\partial z^2}.
\end{equation}
Die Helmholtz Gleichung würde also wie folgt lauten
\begin{equation}
\nabla f(\sigma, \tau, z)
=
\frac{1}{\sigma^2 + \tau^2}
\left (
\frac{\partial^2 f(\sigma,\tau,z)}{\partial \sigma^2}
+
\frac{\partial^2 f(\sigma,\tau,z)}{\partial \tau^2}
\right )
+
\frac{\partial^2 f(\sigma,\tau,z)}{\partial z^2}
=
\lambda f(\sigma,\tau,z)
\end{equation}
Diese partielle Differentialgleichung kann mit Hilfe von Separation gelöst werden, dazu wird
\begin{equation}
f(\sigma,\tau,z) = g(\sigma)h(\tau)i(z)
\end{equation}
gesetzt.
Was dann schlussendlich zu den Differentialgleichungen
\begin{equation}
h''(\tau)
-
\left (
\lambda\tau^2
-
\mu
\right )
h(\tau)
=
0
\end{equation}
und
\begin{equation}
g''(\sigma)
-
\left (
\lambda\sigma^2
+
\mu
\right )
g(\sigma)
=
0
\end{equation}
führt.
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